杨氏人双缝干涉中光源上移的结果

问题不是很清晰,要看你做的是关于什么的实验.如果有兴趣请详细补充!<光源演色性-CRI><Spectral-3000K-2000lux>以上两个样图是我现在正在做的实验.如果您

杨氏双缝干涉实验中,光源上下移动时,干涉条纹下上移动（移动方向与前者的相反）.再问：你观察过这样的现象吗再答：20多年前，我在湖南师范大学物理系的实验室里观察过这样的现象。

不一定要求平行光,如果不是平行光,光程差要加上到达双缝之前的光程差.光程差=（R2-R1）+（r2-r1）如果是平行光,没有（R2-R1）

点光源——知道吧?几何上,点与线的关系——知道吧?线光源,可以看成是无数个点光源的集合,这些点光源连成一线.日光灯可以近似看成是线光源.穿过单缝的光几乎就像是从一条线上发出的光,所以是线光源.任何传播

1、干涉条纹一定是明暗相间的,屏幕中间是波动加强,一定是明条纹.纹间距由公式确定：Δx=λL/d2、改变光源,就是改变波长λ,纹间距改变,改变规律也是由公式确定：Δx=λL/d,也就是波长变长,纹间距

你要是能来听我的课就好了把激光打到分束板上的点（分束点）看做物点,这个物点会在两个互相垂直的镜面（M1、M2）上成两个相应虚像S1和S2,45°分束板既可以透射越能反射,把它看做一反射率较低的反射镜,

光学实验中：为了清楚地研究光的性质,常常采用点光源或者线光源,如果用自然光,则,光的干涉现象会变复杂,所形成的干涉图像就会很模糊,不容易观察.此外,在杨氏双缝干涉实验中,在双缝的前面放一狭缝,有两个作

迈克尔逊干涉仪工作原理干涉条纹是等光程差点的轨迹,因此,要分析某种干涉产生的图样,必求出相干光的光程差位置分布的函数.若干涉条纹发生移动,一定是场点对应的光程差发生了变化,引起光程差变化的原因,可能是

线光源放射出的光线才有平行的,点光源没有任两条光线可以平行,然后才能互相干扰

按照现在我学习到的只是来解释,这一个光子穿过缝后的运动轨迹是随机的(即普朗克级空间里随机运动）.当大量光子聚集在一起的时候,由于概率的存在,大部分光子就会向几率大的方向传播,此时就能显示出光传播方向和

会上移.

普通可见光源的波长范围是从400到760nm,属于复合光,直接用来作等厚实验时,观察到的是彩色条纹,而且由于波长不同,各级的条纹会重叠,不利于观察Na光灯的波长是589.3nm,属于单色光,用它作为光

若s向下移动至s',s's1>s's2,出现额外的光程差0级条纹的意义就是两束干涉光光程相等,由于狭缝前部分光程差不为零,所以需要狭缝后部分中的光路进行补偿,即需要满足条件s1o

因为这个实验不要求光源几何学平行,只要求光的行径垂直截面中心对称.不矛盾,没影响

选B.类似于水波干涉的加强区、减弱区的分布.再问：能再解释详细点么再答：你学过机械波的干涉，知道水波的干涉图样：振动加强的点连成一条条实线、振动减弱的点连成一条条虚线，实线、虚线从两波源间伸展出来，实

看你迈克尔逊干涉仪是什么状态了,如果用在等厚干涉的时候,那么就是镜子1和镜子2的像所在直线的焦点上,因为2nhcosa=kλ,a是倾斜角,在等厚干涉中,这个不变,h决定了干涉级次,所以当h=0的时候是

选A一个缝处遮盖一块薄玻璃片后,通过这个缝隙的光在玻璃上的波长比在空气中的短了（因为波长=波速*频率,频率不变,速度变小）.如果没有玻璃,我们知道屏幕上中间的那一条亮条纹是光程差为零的地方,现在下面那

这个说来比较复杂,但是实际操作还是比较简单的,因为问题的根本就在于光源和棱镜没有平行对齐,本人刚刚做完钠光双棱镜干涉的实验,在确保狭缝与透镜及测微目镜等高共轴的基础之后,剩下的就只剩调节棱镜了,但是也

杨氏双峰干涉形成明纹的条件为dsinθ=±kλk=0,1,2,……当θ=0时,各波长形成的中央明纹在白屏上重合,形成白光,即中央明纹时白光；中央明纹两侧的条纹是彩色的.因为同一级次的明纹因为各光线波长

不是的,光的干涉现象中,干涉的路程差是指两个光源或者是一个光源在两个界面上的反射,由于两界面的位置不同而使光的路程产生了差异,在光波波动图中,两列光波有叠加的效果,有的地方加强有的地方减弱,而发身干涉